Di terjemahkan dalam bahasa Indonesia dari An introduction, Heinrich Kuttruff
Bagian 6.6 – 6.6.4
6.6 Penyerapan Bunyi Oleh Dinding Dan Lapisan
Dalam bagian ini memperkenalkan konsep dalam bab sebelumnya yang akan diterapkan untuk jenis tertentu sebagai dasar pendekatan terhadap dinding keras atau pelapis dinding.
Sebuah dinding keras dan tidak berpori pori disebut ‘hard akustik’. Selama partikel medium permukaannya tidak dapat menghantarkan getaran secara tegak lurus yaitu, komponen normal dari kecepatan partikel adalah nol, permukaan memiliki impedansi Z = ∞, menurut Pers. (6.10). Oleh karena itu, Seperti dinding memantulkan gelombang dengan sempurna, faktor refleksi adalah 1 untuk semua sudut yang terjadi. Praktis, dinding terbuat dari beton atau bata dapat dianggap keras paling tidak dalam rentang frekuensi suara yang dapat didengar.
Pada bagian permukaan yang keras adalah batas lemah akustik. Sepanjang dinding ‘bukan merupakan komponen yang normal dari kecepatan partikel (Vx di notasi sekarang) yang hilang oleh tekanan suara. Akibatnya impedansi dari Pers. (6,10) adalah nol dan memiliki faktor refleksi R = -1. Sekali lagi, ini adalah reflektor suara yang sempurna, Namun, perubahan tanda tekanan suara pada saat refleksi yang sesuai untuk pergeseran fasa tiba-tiba dengan sudut 1800.Untuk suara di udara yang permukaannya lembut hanya bisa diwujudkan, jika dalam rentang frekuensi yang terbatas. Hal yang berbeda untuk gelombang suara dalam cairan, misalnya dalam air. Jika ini terjadi pada permukaan bebas, udara yang berdekatan tidak menghalangi perpindahan partikel air ke tingkat yang signifikan. Dengan kata lain permukaan bebas adalah gaya bebas, bisa dianggap sebagai akustik lemah.
Dalam contoh berikutnya kita membatasi diskusi untuk kejadian normal gelombang primer suara. Dengan demikian, kita menetapkan θ = 0 pada Persamaan. (6,13), (6,14) dan (6,23).
selengkapnya download disini>>
6.6.1 Impedansi lapisan udara
Jika dinding keras digeser terhadap bidang referensi x = 0 dengan jarak d (lihat Gambar 6.7a)., sebuah bantalan udara dengan ketebalan d terbentuk. Seperti sebelumnya, penyerapan koefisien x = 0 adalah nol sejak pergeseran koordinat dan situasi fisik tidak berubah. Sudut fase dari faktor refleksi, telah berubah sejak gelombang menempuh jarak dua kali d sebelum tiba kembali di referensi x = 0 setelah refleksinya. Oleh karena itu, faktor refleksi dari

Gambar 6.7 (a) Pergeseran referensi bidang x = 0 dengan d, (b) lapisan penyerap di dinding keras.
keadaan referensi adalah R = exp (-j2kd), dan impedansi, dengan persamaan. (6.13):
selengkapnya download disini>>
6.6.2 Impedansi dan penyerapan lapisan berpori dengan dinding keras dibelakangnya.
Kita ke lapisan udara sebelumnya bayangkan bahwa itu diisi dengan beberapa bahan berpori
yang terjadi disipasi suara. Oleh karena itu, jumlah putaran untuk gelombang gelombang merambat di bahan ini sangat kompleks (lihat persamaan (4,21)),. Dan hal yang sama berlaku untuk karakteristik impedansi Z’ 0 dari bahan itu. Menggantikan k dan Z0 di Persamaan. (6,28) dengan jumlah hasil untuk impedansi dinding:

Dilihat dari sudut pandang yang terjadi pada lapisan antara x = 0 dan dinding belakang yang keras (lihat Gambar). 6.7b: sebagian dari gelombang yang sampai segera terpantul oleh permukaan lapisan, yang lain masuk bahan menyerap dan berulang kali terpantul antara permukaan dan batas belakang dengan amplitudo terus menurun. Redaman, hal ini disebabkan oleh kerugian viskos dalam pori-pori. Setiap kali gelombang internal ini mencapai daerah x = 0 bagian isinya akan meninggalkan lapisan. Gelombang suara yang dipantulkan dari permukaan terbentuk oleh superposisi dari semua bagian yang telah dijalani sepanjang jalan yang berbeda dalam materi lossy sehingga menyebabkan gangguan konstruktif atau destruktif. Akibatnya, faktor refleksi dan koefisien penyerapan akan menunjukkan ketergantungan frekuensi lebih atau kurang , menghasilkan gelombang terpantul dari dinding belakang masih cukup kuat untuk menimbulkan efek gangguan terlihat ketika mencapai permukaan x = 0. koefisien serapan tinggi diamati ketika Z_0 impedansi karakteristik lapisan tidak terlalu berbeda dari udara sehingga memungkinkan gelombang mampu masuk ke bahan berpori, dan pada saat yang sama, ketika redaman di dalamnya cukup tinggi untuk meredam gelombang masuk sebelum muncul kembali di permukaan. Dalam akustik, pelapis dinding menyerap seperti yang digunakan dalam desain ruang akustik atau di kontrol kebisingan pada dasarnya terdiri dari beberapa bahan berpori. Untuk alasan ini kita harus melihat lebih dekat bahan tersebut dan cara mengurangi kerugian yang dihasilkan. Kita berasumsi bahwa rongga di dalam material tidak tertutup tetapi saling berhubungan dengan saluran yang membentuk jaringan yang lebih rumit. Jika udara ditekan melalui sampel material seperti perbedaan tekanan
selengkapnya download disini>>
6.6.3 Penyerapan oleh lapisan berpori
Selanjutnya kita mempertimbangkan penyerapan suara oleh lapisan tipis berpori, misalnya, dengan selembar kain beberapa seperti tirai, atau dengan pelat tipis dengan perforasi sangat halus. Pada awalnya, diasumsikan bahwa lapisan ini jauh dari dinding padat, yaitu bebas dalam ruang. Selain itu, kita menganggap bahwa lapisan sangat tipis dibandingkan dengan panjang gelombang, tetapi cukup berat untuk mencegah getaran lapisan secara keseluruhan. Sebaliknya, tekanan suara akan memaksa aliran udara melalui pori-pori atau lubang, dan akibatnya, kedua gelombang akan muncll dari sisi belakang lapisan. Untuk mempertahankan kecepatan aliran vs melalui lapisan pada perbedaan tekanan.
6.6.4 Lapisan Tidak Berpori
Pada bagian ini kita memperhatikan panel tidak berpori atau foil. Hal ini ditandai dengan massa m’ per unit, sering disebut sebagai massa jenis lapisan. Sebuah gelombang suara datang di permukaan akan memaksa panel bergetaran yang menimbulkan gelombang suara ditransmisikan berjalanan ke sebaliknya. Oleh karena itu impedansi dinding diperoleh dengan mengganti hambatan aliran di persamaan (6,38) dengan massa reaktansi ZC (per satuan luas) dari pelat (lihat Bagian 2.5):
selengkapnya 6.6.3 dan 6.6.4 download disini>>
Full Text selengkapnya download disini >>